Lente cónica, cuarzo fundido ultravioleta

La lente cónica, comúnmente conocida como prisma simétrico giratorio, es una lente compuesta por una superficie cónica y un plano. Las lentes cónicas se utilizan comúnmente para generar haces de luz con distribución de intensidad Bessel o haces de luz no divergentes cónicos. Cuando el haz colimado se convierte en un haz circular, el plano de la lente cónica debe estar orientado a la fuente de luz colimada.

Lente cónica, cuarzo fundido ultravioleta

Resumen

La lente cónica, comúnmente conocida como prisma simétrico giratorio, es una lente compuesta por una superficie cónica y un plano. Las lentes cónicas se utilizan comúnmente para generar haces de luz con distribución de intensidad Bessel o haces de luz no divergentes cónicos. Cuando el haz colimado se convierte en un haz circular, el plano de la lente cónica debe estar orientado a la fuente de luz colimada.

La lente cónica sigue la Ley de Snell al refractar la luz y se puede utilizar para medir el ángulo de desviación:

Entre ellos, n es el índice de refracción del vidrio, alfa es el ángulo inferior físico de la lente cónica y ß es el ángulo de desviación producido por la luz refractada y el eje óptico. Aquí se asume que el índice de refracción del aire es 1.

Estas lentes cónicas pulidas con precisión tienen un rango de esquina inferior de 0,5 ° a 40 °. Están hechos de cuarzo fundido ultravioleta de alta calidad y son muy adecuados para aplicaciones láser de alta potencia. Nuestra lente cónica está disponible en versiones no recubiertas o recubierta con las siguientes cuatro recubrimientos antirreflectantes: - UV (245 - 400 nm), - a (350 - 700 nm), - B (650 - 1050 nm) o - C (1050 - 1700 nm). La película antirreflectante puede reducir la reflectividad superficial de la lente para obtener una transmisión máxima (r (avg) = 0,5%). Para personalizar el recubrimiento, Póngase en contacto con soporte técnico.

característica

· 1 / 2 pulgadas o 1 pulgada de diámetro

· Se ofrecen seis ángulos de fondo: 0,5 °, 1,0 °, 2,0 °, 5,0 °, 10,0 °, 20,0 ° y 40,0 °.

· Versiones disponibles sin recubrir o recubiertas con película transparente

aplicación

· Perforación láser / perforación óptica

· Captura óptica

· Tomografía de coherencia óptica (oct)

· Cirugía corneal

· telescopio

Especificaciones técnicas

Forma del haz

Un haz generado por una lente cónica

· Haz de bessel: sin difractividad

· Haz circular: muy adecuado para perforación láser

Figura 2.1:Valor absoluto de la función Bessel de orden 0 (th). El verdadero haz de Bessel requiere que cada anillo tenga la misma energía que el pico central, por lo que se necesita ningunoCantidad XEnergía.

Figura 2.2:Mapa de luz de lente cónica.

El haz de Bessel es un haz de anillo concéntrico sin difamación y cada anillo concéntrico tiene la misma potencia que el anillo central. Técnicamente no se puede generar un haz de Bessel porque requiere ceroCantidad XEnergía. Pero dejando que el haz Gauss pase por la lente cónica y acercando la proyección del haz a la superficie cónica de la lente cónica, se puede generar un haz muy similar a la distribución de bessel. La figura 2.1 muestra el valor absoluto de esta función Bessel de orden 0 (th).

Cuando la proyección del haz se aleja de la lente, se forma un solo haz anular. De hecho, el haz es cónico (es decir, el diámetro aumenta con la distancia), pero la luz no diverge, por lo que el grosor del anillo se mantiene sin cambios (véase la figura 2.2). El grosor del anillo es la mitad del diámetro del haz láser incidente. Este tipo de haz se utiliza generalmente en aplicaciones de perforación láser.

Redondeado

La distribución de la intensidad de los haces Bessel y los haces Gaussianos circulares producidos se verá afectada por los defectos superiores. Si la parte superior es circular, el pétalo central del haz Bessel de orden cero mostrará oscilaciones de intensidad en lugar de reflejar la consistencia espacial (1), mientras que el haz Gauss hueco tiene un anillo asimétrico con la cola hacia el centro o el anillo secundario (2). paraMejorEl suelo reduce el redondeado y thorlabs fabrica lentes cónicas en el interior paraW completoControlar el proceso de producción para que el diámetro mínimo del redondeado sea de solo 0,70 mm.

Figura 2.3:Dispositivo experimental para generar un haz de Gauss anular hueco.

Figura 2.4:Como se muestra en la pantalla de observación, la lente cónica (a) de thorlabs y el haz anular generado por dos lentes cónicas generales [b) y c]. Los anillos producidos por las lentes cónicas thorlabs transitan de alta intensidad a baja intensidad en un rango corto, mientras que las lentes cónicas generales transitan en más píxeles. La línea horizontal blanca indica la ubicación de la distribución de la intensidad extraída en la figura 2.5.

Debido a que cualquier defecto en la parte superior de la lente cónica afecta las propiedades del haz de salida, mostramos la calidad de la lente cónica de thorlabs comparando el haz Gauss hueco producido por la lente cónica de thorlabs con dos lentes cónicas Generales. El haz anular se genera a través del dispositivo experimental que se muestra en la figura 2.3, que incluye un láser de 633 nm, un expandedor de haz Galileo acromático gbe05 - a 5x, una apertura variable impulsada por anillo sm2d25d sm2, una lente cónica (ax2520 y dos lentes cónicas generales con un ángulo cónico de 20 °) y una pantalla de Observación de poliestireno edu - vs1. Para obtenerMejorRendimiento, el láser incidente en la lente cónica debe ser un haz de pequeño diámetro colimado. Esto se puede lograr ampliando primero el haz colimado y luego haciendo que el haz pase por una apertura cerrada a 2,0 mm. Luego se proyecta la forma del haz resultante en la pantalla de observación. La pantalla de observación se encuentra en la posición de campo lejano. Para facilitar el movimiento, la pantalla de observación se instala en la Guía de cola de golondrina con el deslizador de guía atascado.

La figura 2.4 muestra tres lentes cónicas de prueba mostrando en la pantalla de observación el haz Gauss circular generado. En términos de calidad del haz, la lente cónica thorlabs (figura 2.4 (a)) genera un haz anular limpio con un alto contraste entre el borde del anillo y el Centro oscuro. La calidad del haz anular generado por las lentes cónicas de otros fabricantes es diferente. Como se muestra en la figura 2.4 (c), uno de los anillos generados por una lente cónica General tiene un bajo contraste entre áreas de alta intensidad y áreas de baja intensidad. El anillo principal parece débil y se puede ver una distribución de intensidad no cero en el anillo. La segunda lente cónica General en la imagen inferior genera un anillo limpio, pero el contraste entre el borde del anillo y el Centro oscuro es significativamente más débil.

Para resaltar los cambios de intensidad de los haces obtenidos, se hizo una versión a escala pseudo - color de estas imágenes y se extrajeron los contornos de las líneas. La figura 2.4 muestra la imagen original (izquierda) y la imagen pseudo - color (derecha) lado a lado; Una línea blanca en la imagen indica la fuente de ubicación del mapa de distribución de intensidad, y la figura 2.5 muestra la información de píxeles correspondiente. La comparación de la intensidad lineal de las tres lentes cónicas de prueba muestra que las lentes cónicas de thorlabs tienen el pico de intensidad más distintivo, es decirMejorContraste porque su intensidad cambia de brillante a oscura en el número mínimo de píxeles. Por su parte, las lentes cónicas generales transitan de un borde brillante a un centro de intensidad cero en un rango de píxeles más grande, lo que se puede ver en la cola donde el pico de intensidad asimétrica disminuye lentamente. Esta situación hace que el contraste entre el anillo brillante y el hueco disminuya. Tenga en cuenta que el pico no cero en el centro del anillo es el efecto esperado, porque solo es ideal,MejorLa lente cónica tiene un borde de alta intensidad y en otros lugares es de intensidad cero. Al mejorar el diámetro del redondeado y reducir los defectos superficiales de la lente cónica, se puede aumentar el contraste entre áreas de alta intensidad y centros no cero.

Figura 2.5:El contorno de la línea extraído del tipo de imagen del haz anular de la figura 2.4. La lente cónica de thorlabs tiene el pico de intensidad más distintivo y la transición del borde brillante al Centro de intensidad cero es la más empinada. La intensidad se expresa en cualquier unidad y no es una medida absoluta. La ubicación también se proporciona en cualquier unidad, pero está relacionada con el número de píxeles.

Umbral de daño

Umbral de daño de la lente cónica de cuarzo fundido ultravioleta

Las especificaciones de la Tabla 3.1 son los datos de medición de la lente de cuarzo fundido ultravioleta de thorlabs. La especificación del umbral de daño es fija para todas las lentes de cuarzo fundido ultravioleta, independientemente del tamaño de la lente.

Cuadro 3.1 especificaciones del umbral de daño

Anotaciones

A. la densidad de potencia del haz se calculará en W / cm. Sobre por qué la densidad de potencia lineal es de pulso largo y luz continuaMejorPara medir, consulte la sección inferior "ondas continuas y láseres de pulso largo".

B. el umbral de daño especificado es una medición certificada y no un umbral de daño real (es decir, la salida máxima que un elemento óptico puede soportar sin daño).

Tutorial sobre el umbral de daño inducido por láser

A continuación se describe brevemente cómo medir el umbral de daño inducido por láser y cómo determinar si el elemento óptico es adecuado para una aplicación específica en función de las especificaciones del umbral de daño. Al seleccionar un elemento óptico, es importante comprender el umbral de daño inducido por láser (lidt) del elemento óptico. El lidt de los componentes ópticos depende en gran medida del tipo de láser que utilice. Los láseres de ondas continuas (cw) generalmente causan daños a través de efectos térmicos (absorción de películas o sustratos). Los láseres pulsados suelen quitar electrones de la estructura cristalina de los componentes ópticos antes de causar daños térmicos. Tenga en cuenta que las guías proporcionadas aquí se basan en el trabajo a temperatura ambiente y la nueva óptica (es decir, cumplir con las especificaciones de arañazos - puntos de cáñamo, superficie libre de contaminación, etc.). Debido a que el polvo u otras partículas en la superficie del elemento óptico pueden reducir el umbral de daño, recomendamos mantener la superficie del elemento óptico limpia y libre de contaminación por impurezas. Para más información sobre la limpieza de elementos ópticos, consulte nuestro tutorial de limpieza de elementos ópticos.

Método de prueba

Thorlabs prueba lidt de acuerdo con las normas ISO / DIS 11254 e ISO 21254.

En primer lugar, incidente un haz de luz de baja potencia / energía en el elemento óptico a medir. Diez posiciones del elemento óptico están expuestas a este haz láser durante 30 segundos (láser continuo) o varios pulsos (frecuencia de repetición de pulso especificada). Después de la exposición, se utiliza un microscopio (amplificación a 100x) para detectar si hay daños visibles. Registre el número de posiciones dañadas y la Potencia / energía correspondiente. A continuación, aumentar o disminuir la Potencia / energía de la luz incidente y exponerla en 10 nuevas posiciones del elemento óptico. Repita el proceso anterior hasta que se observe la lesión. De esta manera, el umbral de daño es la Potencia / energía más alta que el elemento óptico puede soportar sin daño. La figura 37b muestra los resultados de la prueba de un espejo bb1 - e02.

Según los resultados de la prueba, el umbral de daño del espejo es de 2,00 J / cm2 (532 nm, ancho de pulso de 10 ns, 10 hz, 0803 mm). Tenga en cuenta que estas pruebas se realizan en elementos ópticos limpios, ya que las impurezas y contaminantes pueden reducir significativamente el umbral de daño del elemento. Los resultados de esta prueba solo representan una determinada película, y las especificaciones del umbral de daño de thorlabs cambiarán según la película.

Láser de onda continua y pulso largo

Cuando los elementos ópticos son dañados por un láser de onda continua (cw), generalmente se deben al derretimiento de la superficie o al daño de la película óptica (película reflectante) debido a la absorción de energía láser [1]. Al analizar lidt, los pulsos con un ancho de pulso superior a 1 micros pueden considerarse láseres continuos.

Ejemplo de datos de prueba de la tabla 37C

Para aquellos con un ancho de pulso entre 1 ns y 1 μs, puede producirse un daño inducido por láser debido a la absorción o ruptura dieléctrica, por lo que el usuario debe analizar tanto la onda continua como el lidt pulsado. La absorción puede ser causada por propiedades inherentes de los elementos ópticos o irregularidades superficiales; Los valores lidt solo son válidos si cumplen o superan las especificaciones de calidad de la superficie proporcionadas por el fabricante. Aunque muchos elementos ópticos son capaces de soportar láseres de ondas continuas de alta potencia, los umbrales de daño de ondas continuas de los elementos ópticos pegados (como lentes binarias acromáticas) o de alta absorción (como filtros de densidad neutra) son más bajos porque la absorción o dispersión de capas pegadas o películas metálicas reduce los umbrales de daño.

El láser pulsado de alta frecuencia de repetición de pulso (prf) es similar al haz continuo. Sin embargo, esto depende en gran medida de factores como la absorción y la difusión térmica, por lo que no hay una forma confiable de determinar si los láseres de alto PRF dañarán los elementos ópticos debido a efectos térmicos. Para los haces de alta prf, su potencia media y su potencia máxima deben compararse con la misma potencia de cw. Además, en el caso de los materiales altamente transparentes, lidt apenas tiene oW completoNo ha bajado.

Para utilizar el umbral de daño por ondas continuas especificado por el elemento óptico, es necesario conocer la siguiente información:

1. Su longitud de onda láser

2. Diámetro del haz de luz (1 / e (2))

3. Contorno aproximado de la intensidad del haz (como la distribución gaussiana)

4. Densidad de potencia lineal del haz (potencia total dividida por 1 / e (2) diámetro del haz)

Thorlabs utilizó W / CM para expresar el valor lidt del láser cw. De esta manera, el lidt dado en una densidad de potencia lineal se puede utilizar en cualquier diámetro de haz; No es necesario volver a calcular debido a un cambio en el tamaño del punto, como se muestra en la figura 37d. Utilice la siguiente fórmula para calcular la densidad de potencia lineal media.

La fórmula de cálculo anterior asume un contorno uniforme de la intensidad del haz. Ahora, debe considerar los puntos calientes u otros perfiles de intensidad no uniformes en el haz y calcular aproximadamente la densidad máxima de potencia. Por ejemplo, la densidad máxima de potencia de la luz gaussiana suele ser el doble que la de un haz uniforme (como se muestra en la figura 37e).

Ahora, compare la densidad máxima de potencia con el lidt especificado por el elemento óptico. Si la longitud de onda de prueba del elemento óptico no es igual a su longitud de onda de trabajo, el umbral de daño debe reducirse adecuadamente. Según la experiencia, el umbral de daño tiene una relación lineal con la longitud de onda. Por lo tanto, cuando la longitud de onda se reduce, el umbral de daño también se reduce (por ejemplo, el umbral de daño de lidt a 1310 nm es de 10 W / cm y a 655 nm se reduce a 5 W / cm):

Esta regla empírica solo proporciona tendencias generales, no es un análisis cuantitativo de lidt y longitud de onda. Por ejemplo, para aplicaciones ópticas continuas, el umbral de daño tiene una buena relación proporcional con la absorción de la película y el sustrato, y la absorción anterior no es necesariamente proporcional a la longitud de onda. Aunque el proceso anterior es una mejor regla empírica para el cálculo de lidt, si la longitud de onda de trabajo es diferente de la longitud de onda de lidt, Póngase en contacto con soporte técnico. Si la densidad de potencia real es inferior al umbral de daño ajustado, el elemento óptico debe ser adecuado para su aplicación.

Tenga en cuenta que hay un cierto error de reserva entre el umbral de daño que calibramos en línea y los resultados de nuestras pruebas, lo que puede adaptarse a las diferencias entre los diferentes lotes de productos. Si es necesario, podemos proporcionar información de prueba separada y certificados de prueba. Usaremos elementos ópticos similares para el análisis de daños (sin dañar los elementos ópticos del cliente). Las pruebas pueden requerir costos adicionales o plazos de entrega. Póngase en contacto con el soporte técnico para obtener más información.

Láser pulsado

Como se mencionó anteriormente, el láser pulsado generalmente introduce diferentes tipos de daños en los elementos ópticos que el láser de onda continua. El láser pulsado generalmente no daña los elementos ópticos a través de efectos térmicos; En cambio, se daña produciendo un fuerte campo eléctrico que puede inducir una ruptura dieléctrica en el material. Desafortunadamente, es muy difícil comparar las especificaciones lidt de los componentes ópticos con el láser que utiliza. El láser pulsado daña los elementos ópticos con varios mecanismos, y el grado de daño depende del ancho de pulso láser. La Sección resaltada de la tabla 37f resume el ancho de pulso correspondiente al valor lidt que especificamos.

Los pulsos inferiores a 10 (- 9) s carecen de fiabilidad cuando se comparan con los valores lidt que especificamos. En este rango de pulsos ultracortos, hay varios mecanismos que dominarán los mecanismos de daño [2], como la ionización por avalancha multiphotón. Por el contrario, el daño de un pulso entre 10 (- 7) s y 10 (- 4) s a un elemento óptico es causado por una ruptura dieléctrica o un efecto térmico. Esto significa que tanto los umbrales de daño del láser continuo como el láser pulsado deben compararse con el haz láser para determinar si el elemento óptico es adecuado para su aplicación.

Tabla 37f intervalo de daño inducido por láser

Al comparar el lidt dado bajo un láser de pulso específico con el láser que utiliza, necesita saber la siguiente información:

1. Su longitud de onda láser

2. Su densidad de energía de haz (energía total dividida por 1 / e (2) área)

3. Su ancho de pulso láser

4. Su frecuencia de repetición de pulso láser (prf)

5. El diámetro del haz de su láser (1 / e (2))

6. Distribución aproximada de la intensidad del haz (como la distribución gaussiana)

La densidad de energía de su haz debe calcularse en J / CM (2). La figura 37g muestra por qué la densidad de energía es expresada por una fuente de luz de pulso corto lidtMejorMedidas. En estas condiciones, el lidt dado por la densidad de energía es independiente del tamaño del punto; Por lo tanto, no es necesario reajustar los valores de lidt debido a los cambios en el tamaño del punto. El proceso de cálculo asume que la distribución de la intensidad de la luz es uniforme. Debe ajustar la densidad de energía para hacer frente a los puntos calientes u otras distribuciones de intensidad no uniformes en el haz y calcular aproximadamente la densidad máxima de energía. Por ejemplo, la densidad máxima de energía de la luz gaussiana suele ser el doble que la de un haz de 1 / e (2).

Ahora se compara la densidad máxima de energía con el lidt dado por el elemento óptico. Si la longitud de onda de prueba del componente óptico no es igual a su longitud de onda de trabajo, el umbral de daño debe reducirse adecuadamente [3]. Según la experiencia, el umbral de daño es proporcional a la raíz cuadrada de la relación de longitud de onda. Por lo tanto, cuando la longitud de onda se reduce, el umbral de daño también se reduce (por ejemplo, el umbral de daño a 1064 nm es de 1 j / M (2) y a 532 nm se reduce a 0,7 J / CM (2):

El diámetro del haz también es importante al comparar los umbrales de daño. Aunque lidt no tiene nada que ver con el tamaño de la Mancha cuando se expresa en J / CM cuadrados; Pero los haces grandes pueden irradiar más defectos, lo que puede causar cambios en el umbral de daño láser más grande [4]. Para los datos aquí, se mide el lidt con un haz de menos de 1 mm. Cuando el tamaño del haz sea superior a 5 mm, lidt (j / cm2) también estará relacionado con el diámetro del haz, ya que los haces de mayor tamaño pueden exponer fácilmente más defectos.

Ahora hay que compensar el ancho de pulso. Cuanto más largo sea el ancho del pulso, más energía podrá soportar el elemento óptico. Para el ancho de pulso de 1 ns a 100 ns, su relación puede ser aproximadamente:

Con esta fórmula se puede ajustar el lidt en función de su cálculo de ancho de pulso. Si la densidad máxima de energía del láser utilizado es menor que la densidad máxima de energía del lidt ajustado, el elemento óptico es adecuado para su aplicación. Tenga en cuenta que este cálculo solo se aplica a los láseres pulsados entre 10 (- 9) s y 10 (- 7) S. Para un láser pulsado entre 10 (- 7) s y 10 (- 4) s, también debe comprobar si cumple con la onda continua lidt.

Tenga en cuenta que hay un cierto error de reserva entre el umbral de daño que calibramos en línea y los resultados de nuestras pruebas, lo que puede adaptarse a las diferencias entre los diferentes lotes de productos. Si es necesario, podemos proporcionar información de prueba separada y certificados de prueba. Póngase en contacto con el soporte técnico para obtener más información.

Cálculo del umbral de daño inducido por láser (lidt)

Para introducir cómo determinar si un sistema láser dado daña los componentes ópticos, a continuación se dan muchos ejemplos de cálculo del umbral de daño inducido por láser (lidt). Para facilitar cálculos similares, ofrecemos una calculadora de hoja de cálculo que se puede descargar haciendo clic en el botón derecho. Al usar la calculadora, primero introduzca el valor lidt especificado por el elemento óptico en el cuadro verde y los parámetros relevantes de su sistema láser. La hoja de cálculo calculará la densidad de potencia lineal de CW y el sistema de pulso, así como el valor de densidad de energía del sistema de pulso. El uso de estos valores se basa enCogniciónEl método de escala es calcular el valor lidt ajustado y escalado para los elementos ópticos. La calculadora asume el contorno del haz gauss, por lo que debe introducir un coeficiente de corrección (uniformidad, etc.) en otras formas de haz. El zoom de lidt se determina de acuerdo con la experiencia; La precisión no está garantizada. Tenga en cuenta que en algunas áreas espectrales, la capacidad de absorción del láser por parte de los elementos ópticos o películas puede reducir significativamente el lidt. Estos valores lidt no son válidos para pulsos ultracortos con un ancho de pulso inferior a 1 ns.

Figura 71a:La luz máxima * Distribuida por el haz de Gauss es aproximadamente el doble que la distribución uniforme del haz.

Ejemplo de láser CW

Supongamos que un sistema láser CW emite un haz Gauss de 0,5 W con un diámetro de 1 / e (2) de 10 mm a 1319 nm. La densidad media de potencia lineal del haz obtenido dividiendo directamente la Potencia total por el diámetro del haz es de 0,5 W / cm:

Sin embargo, la densidad máxima de potencia del haz de Gauss es aproximadamente el doble de la densidad máxima de potencia del haz uniforme, como se muestra en la figura 71a. Por lo tanto, la densidad de potencia lineal máxima más precisa del sistema es de 1 W / cm.

El CW lidt prescrito por la lente dual acromática ac127 - 030 - C es de 350 W / cm, medida a 1550 nm. El umbral de daño de CW suele ser directamente proporcional a la longitud de onda de la fuente láser, por lo que se obtiene el valor lidt ajustado:

El valor lidt ajustado de 350 W / cm x (1319 NM / 1550 nm) = 298 W / CM es significativamente mayor que la densidad máxima de potencia lineal del sistema láser, por lo que es seguro que el sistema utilice esta lente dual.

Ejemplo de láser nanosegundo pulsado: escala de diferentes anchos de pulso

Suponiendo que la salida de triple frecuencia de un sistema láser nd: YAG pulsado sea de 355 nm, 10 hz, 2 NS de ancho de pulso, 1 J de energía de pulso único y un haz de luz Gauss con un diámetro de 1,9 cm (1 / e (2)). La energía del pulso se divide por el área del haz para obtener la densidad media de energía de cada pulso:

Como se mencionó anteriormente, la densidad máxima de energía del haz Gauss es aproximadamente el doble de la densidad media de energía. Por lo tanto, la densidad máxima de energía del haz es de aproximadamente 0,7 J / CM (2).

La densidad de energía de este haz se compara con el valor lidt de 1 j / CM (2) estipulado en el espejo de película dieléctrica de banda ancha bb1 - E01 y el valor lidt de 3,5 J / CM (2) del espejo de línea láser nb1 - k08 nd: yag, respectivamente. Ambos valores de lidt se miden a 355 nm y se determinan mediante un láser pulsado con una anchura de pulso de 10 NS y una frecuencia de repetición de 10 hz. Por lo tanto, es necesario ajustar el ancho de pulso más corto del sistema. Como se describe en la etiqueta anterior, el valor lidt del pulso nanosegundo es proporcional a la raíz cuadrada del ancho de pulso láser:

Con este factor de ajuste, el valor lidt del espejo de banda ancha bb1 - E01 se convierte en 0,45 J / CM (2) y el valor lidt del espejo de línea láser nd: YAG se convierte en 1,6 J / CM (2), comparándolos directamente con la densidad máxima de energía de 0,7 J / CM (2) del haz. Es probable que los espejos de banda ancha sean dañados por láser, pero los espejos especiales de línea láser se pueden utilizar en sistemas láser.

Ejemplo de láser nanosegundo pulsado: escala de diferentes longitudes de onda

Suponiendo que un sistema láser pulsado emita un pulso de 10 NS a 2,5 hz, la energía de cada pulso a 1064 nm es de 100 mj, y el diámetro del haz de 1 / e (2) es de 16 mm, ahora necesitamos atenuarlo con un filtro de densidad neutral. Para la salida de gauss, la densidad máxima de energía se calcula en 0,1 J / CM (2) utilizando estas especificaciones.

Para los pulsos de 10 NS a 355 nm, el umbral de daño del filtro de densidad neutra reflectante de nduv10aò25 mm y od 1.0 es de 0,05 J / CM (2), mientras que para los pulsos de 10 NS a 532 nm, el umbral de daño del filtro de absorción ne10a similar es de 10 J / CM (2). Para los pulsos nanosegundos, el valor lidt del elemento óptico es proporcional a la raíz cuadrada de la longitud de onda, según se describe en la etiqueta anterior:

Según esta proporción, el valor lidt ajustado del filtro reflectante es de 0,08 J / CM (2) y el filtro absorbente es de 14 j / CM (2). En este caso, para evitar daños ópticos, el filtro absorbente esMejorOpciones.

Ejemplo de láser de microsegundos pulsados

Teniendo en cuenta el sistema láser que produce un pulso de 1 micras, la energía de un solo pulso es de 150 micras J y la frecuencia de repetición es de 50 khz, lo que dará lugar a un ciclo de trabajo relativamente alto del 5%. El sistema se encuentra entre CW y daño inducido por láser pulsado, que puede causar daño a los elementos ópticos a través de cualquier mecanismo. Por lo tanto, los valores de CW y lidt pulsado deben compararse simultáneamente con las propiedades del sistema láser para garantizar un funcionamiento seguro.

Si este láser de pulso más largo emite un haz Gauss de 980 nm y 1 / e (2) de 12,7 mm de diámetro, la densidad de potencia lineal de la salida láser es de 5,9 W / cm, y la densidad de energía de un solo pulso es de 1,2 x 10 (- 4) J / CM (2). Comparando este valor con el valor lidt de una cuarta parte de la placa de onda de grado cero del polímero wpq10e - 980, la onda continua de 810 nm es de 5 W / cm y el pulso de 10 NS de 810 nm es de 5 j / CM (2). Al igual que antes, el CW lidt del elemento óptico es proporcional linealmente a la longitud de onda láser, por lo que el valor de CW ajustado a 980 nm es de 6 W / cm. Por otro lado, el lidt de pulso es proporcional a la raíz cuadrada de la longitud de onda láser y la raíz cuadrada del ancho de pulso, por lo que el valor ajustado del pulso de 1 micros a 980 nm es de 55 J / CM (2). El lidt de pulso del elemento óptico es significativamente mayor que la densidad de energía del pulso láser, por lo que un solo pulso no daña la placa de onda. Sin embargo, los sistemas láser tienen una alta densidad media de Potencia lineal, similar a los haces de CW de alta potencia, que pueden causar daños térmicos a los componentes ópticos.

Información sobre pedidos de productos

Lente cónica, sin recubrimiento

Estas lentes cónicas no están recubiertas y se utilizan en un rango de longitud de onda de 185 nm - 2,1 micras. Su base es cuarzo fundido ultravioleta, que es muy adecuado para aplicaciones desde ultravioleta hasta infrarrojo cercano. En comparación con n - bk7, el cuarzo fundido ultravioleta tiene una mejor uniformidad y un menor coeficiente de expansión térmica.

El ángulo de desviación se calcula a partir de la luz de 532 nm.

Curva de transmisión típica de una placa de ventana de 10 mm de espesor.

General (14 artículos)

Lente cónica, película reflectante: 245 - 400 nm

Esta lente cónica tiene un rango de película antirreflectante de 245 a 400 nm y una alta transmisión en el rango ultravioleta, lo que es muy adecuado para aplicaciones ultravioleta. Y el sustrato utilizado (cuarzo fundido ultravioleta) proporciona una excelente transmisión ultravioleta.

El ángulo de desviación se calcula a partir de la luz de 330 nm.

B. cada superficie

Universal (1 artículo)

Lente cónica, película reflectante: 350 - 700 nm

Estas lentes cónicas tienen un rango de película reflectante de 350 a 700 nm y son muy adecuadas para algunas bandas de luz cercana a la ultravioleta (nuv) y todas las bandas de luz visibles. Este rango de longitud de onda es muy adecuado para láseres de he - ne y otros láseres de luz visible.

El ángulo de desviación se calcula a partir de la luz de 532 nm.

B. cada superficie

General (14 artículos)

Lente cónica, película reflectante: 650 - 1050 nm

Estas lentes cónicas tienen un rango de longitud de onda de película reflectante de 650 a 1050 nm y son ideales para muchas aplicaciones de infrarrojo cercano (nir), como la captura óptica y la cirugía corneal.

El ángulo de desviación se calcula a partir de la luz de 850 nm.

B. cada superficie

General (14 artículos)

Lente cónica, película reflectante: 1050 - 1700 nm

Estas lentes cónicas tienen un rango de película antirreflectante de 1.050 a 1.700 nm y son ideales para aplicaciones de infrarrojo cercano (nir). Este rango de longitud de onda cubre las longitudes de onda de las siguientes aplicaciones: tomografía de coherencia óptica (oct), captura óptica y perforación láser. El uso de lentes cónicas en estas aplicaciones puede aumentar la profundidad de enfoque del brazo de muestra.

El ángulo de desviación se calcula a partir de la luz de 1310 nm.

B. cada superficie

General (14 artículos)